Preh╛ad zßkladn²ch vz¥ahov z fyziky I
1. R²chlos¥
r û polohov² vektor bodu v priestore vzh╛adom na zaΦiatoΦn² bod pravouhlej s·radnicovej s·stavy
R²chlos¥ je vektor, ktor² je rovnobe₧n² s dotyΦnicou k pohybovej Φiare v prφsluÜnom bode a je orientovan² na stranu pohybu. Podiel Ds/Dt sa volß strednß r²chlos¥ v0.
2. Zr²chlenie
v û r²chlos¥, r û polohov² vektor vzh╛adom na zaΦiatok s·r. s·stavy
Zr²chlenie je prvß derivßcia r²chlosti alebo druhß der. polohovΘho vektora pod╛a Φasu. Je danß Φiara k so zaΦiatkom O. Pohyb ╛ubovo╛nΘho bodu A na Φiare k urΦuje jeho vzdialenos¥ u od bodu O. Pohyb bodu urΦuje jedinß skalßrna funkcia Φasu u = f(t).
3. Uhlovß r²chlos¥
Pohybuj·ci sa bod vytvßra v priestore svoju trajekt≤riu, jeho sprievodiΦ ku₧e╛ov· plochu. Nech j je uhol, ktor² vytvorφ sprievodiΦ na tejto ploche za Φas t. Derivßcia w = dj /dt sa naz²va uhlovß r²chlos¥.
4. UhlovΘ zr²chlenie
Vektor w s tou istou absol·tnou hodnotou, ktor² je na rovinu urΦen· polohov²m vektorom r a vektorom v kolm² a orientovan² tak, ₧e s·stava vektorov v, r a je pravotoΦivß sa naz²va vektor uhlovej r²chlosti stßΦania sprievodiΦa. Jeho derivßcia pod╛a Φasu sa naz²va vektor uhlovΘho zr²chlenia.
5. Tangencißlne zr²chlenie
v û r²chlos¥, t - jednotkov² vektor rovnobe₧n² s dotyΦnicou a orientovan² na stranu pohybu (v = vt)
6. NormßlovΘ zr²chlenie
áááááááááááá
v û absol·tna hodnota r²chlosti, v û r²chlos¥, k* = dt / ds, r û jednotkov² vektor v smere polomeru krivosti kru₧nice, ktor² konΦφ v bode dotyku kru₧nice krivosti s danou priestorovou Φiarou
7. S·vis obvodovej a uhlovej r²chlosti
v û obvodovß r²chlos¥, w - uhlovß r²chlos¥, r û polohov² vektor bodu vzh╛adom na zvolenΘ miesto
8. Zßkon zotrvaΦnosti
Existuje aspo≥ jedna s·radnicovß s·stava vzh╛adom ku ktorej teleso zostßva v pokoji alebo v rovnomernom priamoΦiarom pohybe dokia╛ na≥ nep⌠sobia silami inΘ telesß. Tak·to vz¥a₧n· s·stavu naz²vame inercißlnou s·stavou.
9. Zßkon sily
á[F] = N
Sila p⌠sobiaca na HB je ·mernß s·Φinu jeho hmotnosti a zr²chlenia.
10. Zßkon akcie a reakcie
P⌠sobenie telies je v₧dy vzßjomnΘ. Ak prvΘ teleso p⌠sobφ na druhΘ nejakou silou F12 p⌠sobφ s·Φasne druhΘ teleso na prvΘ silou F21 priΦomáá F12 = - F21. Obe sily le₧ia na tej istej vektorovej priamke, s·Φasne vznikaj· a zanikaj·.
11. Hybnos¥
m û hmotnos¥, v û r²chlos¥
12. Impulz sily
- je jej Φasov²m ·Φinkom
ak: F = konst. Þ 
F
¹ konst. Þ 
ááalebo: 
Impulz sily p⌠sobiaci na HB sa rovnß zvΣΦÜeniu jeho hybnosti, H0 û poΦiatoΦnß, H û koneΦnß hybnos¥
13. Prßca sily
- drßhov² ·Φinok sily
áááááááááááááá [J]
= [N.m] = [kg.m2.s-2]
½mv2 û ½mv02 û ak na HB s hmotnos¥ou m p⌠sobφ sila F, ude╛uje mu tßto sila zr²chlenie danΘ vz¥ahomá F = ma a konß pritom prßcu
r û sprievodiΦ (pol. vektor) p⌠sobiska sily, r0, rK û pol. vektor poΦiatoΦnΘho a koneΦnΘho bodu drßhy, po ktorej sila p⌠sobφá
14. Kinetickß energia
- pohybuj·ci sa HB mß schopnos¥ kona¥ prßcu û mß energiu. Energia pohybuj·ceho sa bodu mß svoju prφΦinu v jeho pohybe.
Veta o kinetickej energii: prßca, ktor· sila na HB p⌠sobiaca vykonala na urΦitej drßhe sa rovnß zv²Üeniu kinetickej energie HB:
A = ½ mv2 û ½ mv02
15. Potencißlna energia v homogΘnnom gravitaΦnom poli
- PE HB s hmotnos¥ou m v urΦitom mieste gravitaΦnΘho po╛a, vzh╛adom na nejak² vz¥a₧n² bod je danß prßcou, ktor· vykonßvaj· sily po╛a pri prechode tohto HB z miesta, v ktorom sa na Ep p²tame, na miesto vz¥a₧nΘ.
- v homogΘnnom (zemskom) gravitaΦnom poli:
áááááá
h û vzdialenos¥ telesa od Zeme
- v gravitaΦnom poli jednΘho HB s hmotnos¥ou M:
r û vzdialenos¥ miesta, v ktorom h╛adßme PE bodu m od bodu M, vzdialenos¥ vz¥a₧nΘho bodu od bodu M
16. V²kon sily
V²kon sily je hraniΦnß hodnota podielu vykonanej prßce DA áza Φas D t
17. Moment sily
Moment sily p⌠sobiacej v bode A, vzh╛adom na bod O je vektorov² s·Φin polohovΘho vektora r a p⌠sobiska sily F vzh╛adom na bod O
18. Moment hybnosti
Moment hybnosti popisuje pohybov² stav rotuj·ceho telesa
r û polohov² vektor HB vzh╛adom na bod O, m û hmotnos¥, v û r²chlos¥
19. Sila zotrvaΦnosti
m -á hmotnos¥, a0 û spomalenie
v neinercißlnej
s·stave 
20. Hmotn² stred s·stavy hmotn²ch bodov (SHB)
Bod T na spojnici dvoch HB, ktor² t·to spojnicu delφ v obrßtenom pomere ich hm⌠t sa naz²va ¥a₧isko (hmotn² stred) t²chto bodov
21. Prvß veta impulzovß pre SHB
alebo: 
S·Φet vÜetk²ch vonkajÜφch sφl p⌠sobiacich na jednotlivΘ body s·stavy sa rovnß derivßcii celkovej hybnosti pod╛a Φasu
22. Druhß veta impulzovß pre SHB
D û znaΦφ s·Φet vÜetk²ch na s·stavu p⌠sobiacich momentov vonkajÜφch sφl, G û moment hybnosti (G = ri ┤ mivi)
S·Φet momentov vonkajÜφch sφl p⌠sobiacich na jednotlivΘ HB s·stavy sa rovnß derivßcii celkovΘho momentu hybnosti s·stavy pod╛a Φasu
23. Veta o pohybe hmotnΘho stredu SHB
Za ·Φinku vonkajÜφch sφl ¥a₧isko (hmotn² stred) sa pohybuje tak, ako keby celß hmota bola s·stredenß v ¥a₧isku a vÜetky sily ·Φinkovali v ¥a₧isku.
24. TuhΘ teleso
Jeho tvar a objem nemo₧no meni¥ nijak²mi silami. Jeho ktorßko╛vek dvojica bodov zachovßva poΦas pohybu telesa svoju vzßjomn· vzdialenos¥.
25. Moment zotrvaΦnosti SHB
ai û je kolmß vzdialenos¥ HB mi od osi na ktor· sa J vz¥ahuje
26. Moment zotrvaΦnosti tuhΘho telesa
Pri telese spojite vyplnenΘho hmotou:
27. Steinerova veta
Moment zotrvaΦnosti J vzh╛adom na ╛ubovo╛n· priamku sa rovnß jeho momentu zotrvaΦnosti J* vzh╛adom na priamku id·cu ¥a₧iskom telesa a s danou ╛ubovo╛nou priamkou rovnobe₧n·, zvΣΦÜenΘmu o prφspevok ¥a₧iska s celou hmotnos¥ou v ≥om s·stredenou
M û celkovß hmotnos¥ telesa, a û vzdialenos¥á ¥a₧iska od osi
Moment zotrvaΦnosti vzh╛adom na ╛ubovo╛n· priamku:
T û tenzor hybnosti v ╛ubovo╛nom bode priamky, T* û tenzor hybnosti v ¥a₧isku, r û jednotkov² vektor v smere priamky vzh╛adom na ktor· h╛adßme moment zotrvaΦnosti
28. Kinetickß energia rotaΦnΘho pohybu tuhΘho telesa
Teleso sa otßΦa uhlovou r²chlos¥ou w. Preto₧e kinetickß energia telesa sa rovnß s·Φtu energiφ jeho hmotn²ch elementov, kinetickß energia okolo nehybnej osi je:
J û moment zotrvaΦnosti vzh╛adom na os otßΦania, w û uhlovß r²chlos¥
Pozn.: Kinetickß energia ·plne vo╛ne sa pohybuj·ceho sa telesa je EK = ½ Mv*2 + ½ J*w2
M û hmotnos¥ telesa, v* û r²chlos¥ ¥a₧iska telesa, J* û moment zotrvaΦnosti telesa vzh╛adom na jeho okam₧it· os otßΦania, prechßdzaj·cou jej ¥a₧iskom, w û uhlovß r²chlos¥ otßΦania
29. PohybovΘ rovnice tuhΘho telesa
F û sila, m û hmotnos¥, a û zr²chlenie
rotaΦn² pohyb:
D û s·Φet vÜetk²ch momentov vonkajÜφch sφl vzh╛adom na os otßΦania, J û moment zotrvaΦnosti vzh╛adom na os otßΦania, e û uhlovΘ zr²chlenie
30. Podmienky rovnovßhy tuhΘho telesa
S·Φet vonkajÜφch sφl p⌠sobiacich na teleso sa musφ rovna¥ nule, s·Φet momentov sa musφ rovna¥ nule.
31. Moment hybnosti rotuj·ceho telesa
ri û pol. vektor vzh╛adom na bod O
G û moment hybnosti, v0 û r²chlos¥ ╛ubovo╛ne zvolenΘho bodu telesa, vi û r²chlos¥ ktorΘhoko╛vek bodu tohto telesa
vi = v0 + w┤r╖, m û hmotnos¥, w û uhlovß r²chlos¥, J û moment zotrvaΦnosti tuhΘho telesa.
32. Izolovanß s·stava HB
S·stava telies, sa naz²va izolovanß, ak ₧iadna jej Φas¥ nie je v interakcii so ₧iadnym hmotn²m objektom nepatriacim s·stave, teda na izolovan· s·stavu nep⌠sobia vonkajÜie sily. Ak telesß tvoriace s·stavu, m⌠₧eme nahradi¥ HB-mi, hovorφme o s·stave HB-ov.
33. Zßkony zachovania pre izolovan· SHB
1. zßkon o zachovanφ hybnosti:
Celkovß hybnos¥ izolovanej s·stavy je konÜtantnß:
2. zßkon o zachovanφ momentu hybnosti:
Celkov² moment hybnosti izolovanej s·stavy je konÜtantn²:
34. Sila ÜmykovΘho trenia
StatickΘ trenie
FN û kolmß sila, ktorß teleso pritlßΦa (normßlna sila), mS áû s·Φinite╛ ÜmykovΘho trenia
DynamickΘ trenie
mD û s·Φinite╛ ÜmykovΘho trenia
mS > mD á
35. Newtonov gravitaΦn² zßkon
Sila, ktorou p⌠sobφ teleso s hmotnos¥ou m1 na teleso s hmotnos¥ou m2
r = ½r12½, r12 û polohov² vektor telesa m2 vzh╛adom na teleso m1, k û Newtonova gravitaΦnß konÜtanta
36. Intenzita gravitaΦnΘho po╛a
Intenzita HB s hmotnos¥ou M, kde r je polohov² vektor bodu, v ktorom intenzitu h╛adßme vzh╛adom na HB s hmotnos¥ou M.
½r½ = r
m û hmotnos¥ HB, F û gravitaΦnß sila, k û Newtonova gravitaΦnß konÜtanta
37. Potencißlna energia v gravitaΦnom poli vzh╛adom na nekoneΦno
r û vzdialenos¥ miesta, v ktorom h╛adßme pot. energiu HB s hmotnos¥ou m vzh╛adom na HB s hmotnos¥ou M, k je Newtonova gravitaΦnß konÜtanta
38. Potencißl gravitaΦnΘho po╛a
EP û potencißlna energia HB hmotnosti m v danom mieste
vzh╛adom na nekoneΦno: v okolφ jednΘho HB s hmotnos¥ou M, r je vzdialenos¥ miesta, v ktorom h╛adßme potencißl vzh╛adom na HB s hmotnos¥ou M.
39. Vz¥ah medzi intenzitou a potencißlom gravitaΦnΘho po╛a
K û intenzita gravitaΦnΘho po╛a, V û potencißl gravitaΦnΘho po╛a
kde:
40. Pohybovß rovnica pre netlmen² harmonick² oscilßtor (HO)
á(F = -kx)
Pohybovß rovnica HB s hmotnos¥ou m, kde x je v²chylka HB z rovnovß₧nej polohy, k je konÜtanta charakterizuj·ca vlastnosti zariadenia, ktorΘ n·ti kona¥ HB harmonick² pohyb
41. Uhlovß frekvencia netlmenΘho HO
k û konÜtanta charakterizuj·ca vlastnosti zariadenia, ktorΘ n·ti HB kona¥ harmonick² pohyb, m û hmotnos¥ HB
42. Zßvislos¥ v²chylky HO od Φasu
w û uhlovß frekvencia, x0 û amplit·da, a û fßzovß konÜtanta, t û Φas, (wt + a) û fßza pohybu
43. Pohybovß rovnica tlmenΘho HO
á
r û koeficient odporu prostredia, k û konÜtanta charakterizuj·ca vlastnosti zariadenia, ktorΘ n·ti kona¥ HB harmonick² pohyb, m û hmotnos¥, x û v²chylka HB z rovnovß₧nej polohy
44. ┌tlm HO
Podiel dvoch po sebe id·cich maximßlnych v²chyliek na t· ist· stranu
áá, T û peri≤da harmonickΘho tlmenΘho pohybu, w û uhlovß
frekvencia, b û koeficient ·tlmu, r û koeficient odporu prostredia, m û hmotnos¥
45. RezonanΦnß frekvencia HO
(Vyn·tenΘ kmity)
Harmonicky sa meniaca vonkajÜia sila f = f0sin w2t
Pohybovß rovnica:
x0, j = konÜt.
REZONANCIA û ke∩ w2 je takΘ, ₧e x0 mß max v²chylku
w1 û uhlovß frekvencia, b û koeficient ·tlmu
46. Hookov zßkon pre deformßciu v ¥ahu
σ û normßlovΘ napΣtie, E û modul pru₧nosti v ¥ahu, ε û relatφvne predσ₧enie
áá
Δl = l û l0
l0 û p⌠vodnß dσ₧ka, l û koneΦnß dσ₧ka
47. Hookov zßkon pre deformßciu v Ümyku
τ û tangencißlne napΣtie, γ û relatφvne posunutie hornej zßkladne vzh╛adom na doln·, G û modul pru₧nosti v Ümyku
48. Hydrostatick² tlak
FG û tia₧ovß sila kvapaliny, S û plocha
FG = mg = Shgρ
h û hσbka od povrchu kvapaliny, ρ û hustota kvapaliny, g û tia₧ovΘ zr²chlenie
49. Archimedov zßkon
Na teleso ponorenΘ do tekutiny (kvapalina, plyn) p⌠sobφ tekutina vztlakom, ktor² sa rovnß tia₧i takΘho mno₧stva kvapaliny, ktorΘ zaujφma rovnak² objem ako ponorenß Φas¥ telesa.
50. Rovnica kontinuity
v1S1 = v2S2
S1,2 û prierezy trubice, v1,2 û r²chlosti pr·denia kvapaliny
51. Bernoulliho rovnica
Pri ustßlenom nevφrivom pr·denφ ideßlnej kvapaliny je s·Φet kinetickej a potencißlnej energie objemovej jednotky kvapaliny a tlaku vÜade rovnak²
ρ û hustota (mernß hmotnos¥), v û r²chlos¥, p û tlak, h û v²Üka, g û gravitaΦnΘ zr²chlenie
52. Stavovß rovnica pre ideßlny plyn
Pre tlak plynu platφ vzorec:
N û poΦet molek·l, V û objem plynu, m0 û hmotnos¥ molekuly, vk û strednß kvadratickß r²chlos¥, EK û kinetickß energia posuvu molek·l
Stavovß rovnica:
k û Botzmanova konÜtanta, T û termodynamickß teplota, p û tlak, V û objem, N û poΦet molek·l,
n û lßtkovΘ mno₧stvo, R = NA n û m≤lovß plynovß konÜtanta
53. Rovnica pre adiabatick² dej
dA + dU = 0
dA = p dV, dU = CV dT
dQ =á 0
dQ = CV dT + p dV
CV dT + p dV = 0
dA = û dU
Q û teplo, A û prßca plynu, U û vn·tornß energia, CV û tepelnß kapacita za stßleho objemu, T û teplota, p û tlak, V û objem
54. Adiabatick² dej
Adiabatick² dej prebieha pri dokonalej tepelnej izolßcii s·stavy. Pri adiabatickom deji plyn teda teplo od svojho okolia ani neprijφma, ani ho nevydßva, teda dQ = 0.
Energiu zφskava prostrednφctvom prßce. Analogicky okoliu plyn odovzdßva energiu len prostrednφctvom prßce: dAÆ = û dUá ááá
55. Poissonova konÜtanta
CP û tepelnß kapacita za stßleho tlaku, CV - tepelnß kapacita za stßleho objemu
56. Mayerova rovnica
CP = CV + R
CV û tepelnß kapacita za stßleho objemu, CP û tepelnß kapacita za stßleho tlaku, R û plynovß konÜtanta
57. KilomolovΘ teplo za stßleho tlaku
(dQ)p = CPdT
CP û tepelnß kapacita za stßleho tlaku, Q û teplo, T û teplota, p û tlak
58. KilomolovΘ teplo za stßleho objemu
CV û tepelnß kapacita za stßleho objemu, Q û teplo, T û teplota, V û objem
59. Prßca plynu
p û tlak plynu, v0 û poΦiatoΦn², vK û koneΦn² objem plynu, V û objem
60. Prvß veta termodynamickß
Zmena vn·tornej energia dU s·stavy sa rovnß s·Φtu prßce d┴ vykonanej okolφm a tepla dQ prijatΘho od okolia, teda:
dU = d┴ + dQ
61. Vn·tornß energia plynu
dU = CV dT
T û Kelvinova teplota, CV û tepelnß kapacita za stßleho objemu
62. Teplo
VeliΦina urΦenß energiou, ktor· pri tepelnej v²mene odovzdß jedna s·stava druhej.
Q = C dT
C û tepelnß kapacita, T û teplota
Q = m c dT
c û mernß tepelnß kapacita, m û hmotnos¥
63. EkvipartiΦn² teorΘm
i û poΦet stup≥ov vo╛nosti molekuly, k û Boltzmanova konÜtanta, T û termodynamickß teplota
64. Entropia
Ke∩ pri elementßrnej zmene svojho stavu s·stava lßtok pri teplote T vratn²m sp⌠sobom naberie mno₧stvo tepla dQ, zmenφ sa jej entropia o hodnotu dS
dQ û elementßrne tepelnΘ mno₧stvo, ktorΘ bolo s·stavou lßtok pri teplote T vratn²m sp⌠sobom prijatΘ
65. ┌Φinnos¥ ideßlneho tepelnΘho stroja
T1 û teplota ohrievaΦa, T2 û teplota chladiΦa
66. Druhß veta termodynamickß
a) nemo₧no zostroji¥ trvalo pracuj·ci tepeln² stroj, ktor² by niΦ inΘho nesp⌠soboval, len odoberal teplo zo zßsobnφka a konal rovnocenn· prßcu (mechanick·)
b) pri styku dvoch telies s rozliΦnou teplotou teplo prechßdza v₧dy len s teplejÜieho telesa na studenÜie
67. Coulombov zßkon (slovne aj vzorcom)
Dva bodovΘ elektrickΘ nßboje v pokoji p⌠sobia na seba silou, ktorß je priamo ·mernß s·Φinu ich ve╛kostφ a nepriamo ·mernß druhej mocnine ich vzdialenosti
F12 û sila ktorou ·Φinkuje nßboj q1 na el. nßboj q2, r12 û polohov² vektor el. nßboja q2 vzh╛adom na el. nßboj q1, k0 û konÜtanta ·mernosti
, ε0
û permitivita vßkua
68. Intenzita elektrickΘho po╛a (definφcia)
- je podiel sily F, ktorß ·Φinkuje na el. nßboj q v elektrickom poli, teda:
69. Potencißlna energia elektrostatickΘho po╛a vzh╛adom na nekoneΦno (definφcia)
Potencißlna energia nßboja QÆ, vzh╛adom na nekoneΦno v elektrostatickom poli bodovΘho nßboja Q je danß vz¥ahom:
r û vzdialenos¥ nßboja QÆ od nßboja Q
70. Potencißl elektrostatickΘho po╛a (definφcia)
Potencißl elektrostatickΘho po╛a v urΦitom mieste po╛a je definovan² ako podiel potencißlnej energie nßboja QÆ v uva₧ovanom mieste tohto nßboja, t. j.
71. Potencißl elektrostatickΘho po╛a vzh╛adom na nekoneΦno (definφcia)
Ak ide o elektrostatickΘ pole bodovΘho nßboja Q, potencißl vzh╛adom na nekoneΦno je:
r û vzdialenos¥ miesta, v ktorom potencißl h╛adßme od nßboja Q
72. Tok intenzity elektrickΘho po╛a (definφcia)
Tokom T intenzity elektrickΘho nßboja E cez povrch do seba uzavretej plochy S rozumieme:
, kde dS û je vektor prisl·chaj·ci elementu
plochy dS
Pod╛a Gaussovej û OstrogudskΘho vety û tok T intenzity el. po╛a cez uzavret· plochu sa rovnß podielu el. mno₧stva Q nachßdzaj·ceho sa vo vn·tri plochy, a permitivity ε prostredia, v ktorom je pole vytvorenΘ, t. j. T = Q/ε
73. S·vis intenzity a potencißlu elektrickΘho po╛a
E û intenzita, V û potencißl el. po╛a
Potencißl v mieste po╛a s polohov²m vektorom r, v ktorom je intenzita E vzh╛adom na miesto s pol. vektorom r0 m⌠₧eme poΦφta¥ zo vz¥ahu:
74. Gaussova veta pre elektrostatickΘ pole (slovne aj vzorcom)
Tok vektora elektrickej intenzity ╛ubovo╛nou uzavretou plochou sa rovnß celkovΘmu nßboju, ktor² sa nachßdza vn·tri tejto plochy delenΘmu permitivitou vßkua
Q û celkov² el. nßboj nachßdzaj·ci sa vo vn·tri uzavretej plochy, dS û vektor danej uzavretej plochy, E û intenzita el. po╛a, ε û permitivita prostredia v ktorom je pole vytvorenΘ
75. ElektrickΘ pole vo vn·tri vodiΦa
Vo vn·tri vodiΦa v ustßlenom stave mß el. potencißl vÜade rovnak· hodnotu, ak· mß na povrchu vodiΦa.
Pod╛a Gaussovej vety: vo vn·tri vodiΦa v ustßlenom stave niet vcelku el. nßboja. El. nßboj sφdli len na povrchu vodiΦa.
76. Kapacita vodiΦa (definφcia)
Kapacita vodiΦa C je podiel celkovΘho nßboja Q a potencißlu V vodiΦa teda:
, [F]
1 F û kapacita samotnΘho vodiΦa na povrchu ktorΘho absol·tny potencißl je 1 V, ke∩ nßboj telesa je 1 C
77. Kapacita s·stavy dvoch vodiΦov (definφcia)
Dva od seba izolovanΘ vodiΦe pri malej vzßjomnej vzdialenosti predstavuj· tzv. kondenzßtor, t. j. zariadenie, v ktorom mo₧no nahromadi¥ ve╛kΘ el. nßboje opaΦnΘho znamienka, bez toho, ₧e by aj rozdiel potencißlov obidvoch vodiΦov bol ve╛k².
Kapacita C je danß podielom nßboja Q na jednom z obidvoch vodiΦov a potencißlu u tohto vodiΦa, vzh╛adom na vodiΦ druh², priΦom sa predpokladß, ₧e tento vodiΦ nesie nßboj Q
Q û el. nßboj, n û potencißl
78. Kapacita doskovΘho kondenzßtora
ε û permitivita, d û vzdialenos¥, S û plocha dosky
79. Energia nabitΘho kondenzßtora
C û absol·tna kapacita kondenzßtora, V û absol·tny potencißl jednej dosky kondenzßtora vzh╛adom na druh·
80. Hustota energie elektrickΘho po╛a (vzorec)
W û energia v danom mieste po╛a, S.d û objemovß jednotka el. po╛a, ε û permitivita, E û absol·tna intenzita el. po╛a
